熱膨脹系數 CTE   Coefficient thermal expansion    
    物體由于溫度改變而有膨脹與收縮的現象。其變化能力在等壓條件下，單位溫度變化所導致的體積變化，即稱為熱膨脹系數。
熱膨脹系數分為：體積膨脹系數β、線膨脹系數熱α。
體積膨脹系數β=ΔV/(V*ΔT)，
線膨脹系數α=ΔL/(L*ΔT)，
式中：  ΔV：為所給溫度變化ΔT下物體體積的改變       V：為初始體積
        ΔL：為所給溫度變化ΔT下物體長度的改變       L：為初始長度。
嚴格說來，上式只是溫度變化范圍不大時的微分定義式的差分近似。
準確定義要求ΔV與ΔT無限微小，這也意味著，熱膨脹系數在較大的溫度區間內通常不是常量。
溫度變化不是很大時，α就成了常量，利用它，可以把固體和液體體積膨脹表示如下： Vt=V0(1+3αΔT)
而對理想固體(鐵)：Vt=V0(1+0.000366ΔT)；
而對理想液體(水)：Vt=V0(1+0.000208ΔT)；
而對理想氣體：  Vt=V0(1+0.00367ΔT)；
Vt、V0分別為物體末態和初態的體積。

思考：所以理想氣體的熱膨脹系數是理想液體的18倍＝0.00367/0.000208

線膨脹系數：
    對于可近似看做一維的物體，長度就是衡量其體積的決定因素，這時的熱膨脹系數可簡化定義為：單位溫度改變下長度的增加量與的原長度的比值。

體膨脹系數：
    對于三維的具有各向異性的物質，有線膨脹系數和體膨脹系數之分。
    如石墨結構具有顯著的各向異性，因而石墨纖維線膨脹系數也呈現出各向異性，表現為平行于層面方向的熱膨脹系數遠小于垂直于層面方向。
    宏觀熱膨脹系數與各軸向膨脹系數的關系式有多個，普遍認可的有Mrozowski算式：
           α=Aαc+(1-A)αa  
αa,αc分別為a軸和c軸方向的熱膨脹率，A被稱為“結構端面”參數。

各種金屬的線性膨脹系數： 測定溫度條件及單位：20℃，10×^-6 /℃

液體的體積膨脹系數：  測定溫度條件：20℃，單位：1/℃

堿石灰玻璃體積膨脹系數25.5×10−6/°C
高硼硅玻璃體積膨脹系數9.9×10−6/°C
Teflon砝碼體積膨脹系數124×10−6/°C。
不銹鋼砝碼體積膨脹系數 51.9×10−6/°C